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index 3cb6d1a..9ae424a 100644
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 \begin{theorem}[Green定理]
     设$\Omega \subset \realnum^2$时由有限条分段光滑的曲线围成的闭区域，如果函数$P(x, y)$和$Q(x, y)$在$\Omega$上连续并且有连续的偏导数，那么就有
-    \[\int \limits_{\partial \Omega} P \dif x + Q \dif y = \iint \limits_\Omega \left(\frac{\partial Q}{\partial x} - \frac{\partial P}{\partial y}\right)\dif x \dif y\]
+    \[\int \limits_{\partial \Omega} P \dif x + Q \dif y = \iint \limits_\Omega \left(\frac{\partial Q}{\partial x} - \frac{\partial P}{\partial y}\right)\dif x \dif y\eqper\]
 \end{theorem}
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diff --git a/18曲面积分.tex b/18曲面积分.tex
new file mode 100644
index 0000000..7631b02
--- /dev/null
+++ b/18曲面积分.tex
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+\chapter{曲面积分}
+\section{曲面的面积}
+\begin{definition}
+    设正则曲面$\Sigma$有参数向量方程$\bvec{r} = \bvec{r}(u, v)$，$(u, v) \in \Delta$，我们成
+    \[\sigma(\Sigma) = \iint \limits_{\Delta} \norm{\bvec{r}_u \times \bvec{r}_v} \dif u \dif v\]
+    为曲面$\Sigma$的面积，并且记
+    \[\dif \sigma = \norm{\bvec{r}_u \times \bvec{r}_v} \dif u \dif v\]
+    称$\dif \sigma$为曲面的面积元素，简称面元。
+\end{definition}
+
+\section{第一型曲面积分}
+\begin{definition}
+    设$\Sigma$是一张可求面积的曲面片，$f$是定义在$\Sigma$上的函数，分割$\pi$把$\Sigma$分成若干更小的曲面片$S_1, S_2, \dots, S_n$。定义分割$\pi$的宽度为$\norm{\pi} = \max \{\diam S_i: i = 1, 2, \dots, n\}$在每一小片$S_i$任取一点$\bvec{p}_i$，如果和数
+    \[\sum_{i = 1}^n f(\bvec{p}_i) \sigma(S_i)\]
+    当$\norm{\pi} \to 0$时有有限的极限，并且其极限值不依赖点$\bvec{p}_i$在$S_i$上的选择，那么称这个极限值为函数$f$沿曲面$\Sigma$的第一型曲面，记作
+    \[\int \limits_\Sigma f \dif \sigma\eqper\]
+\end{definition}
+
+如果$\Sigma$是正则曲面，它的参数方程为
+\[\bvec{r} = \bvec{r}(u, v): \begin{cases}
+    x = x(u, v)\\
+    y = y(u, v)\\
+    z = z(u, v)
+\end{cases} (u, v) \in \Delta\]
+那么
+\[\int \limits_{\Sigma} f \dif \sigma = \iint \limits_\Delta f \circ \bvec{r} \norm{\bvec{r}_u \times \bvec{r}_v} \dif u \dif v\]
+如果利用第一基本量
+\[A = \frac{\partial (y, z)}{\partial (u, v)}, B = \frac{\partial (z, x)}{\partial (u, v)}, C = \frac{\partial (x, y)}{\partial (u, v)}\]
+那么还有
+\begin{align*}
+    \int \limits_\Sigma f \dif \sigma & = \iint \limits_{\Delta} f(x(u, v), y(u, v), z(u, v)) \sqrt{A^2 + B^2 + C^2} \dif u \dif v\\
+    & = \iint \limits_\Delta f(x(u, v), y(u, v), z(u, v)) \sqrt{EG - F^2} \dif u \dif v\eqper
+\end{align*}
+
+如果曲面$\Sigma$有方程$z = z(x, y), (x, y) \in \Delta$，其中$\Delta$为$S$在$xy$平面上的投影区域。那么
+\[\int \limits_\Sigma f \dif \sigma = \iint \limits_\Delta f(x, y, z(x, y)) \sqrt{1 + \left(\pdv{z}{x}\right)^2 + \left(\pdv{z}{y}\right)^2} \dif x \dif y\eqper\]
+
+\section{第二型曲面积分}
+首先我们要引入定向曲面的概念。
+
+任何正则曲面片都是可定向的。设
+\[\Sigma: \bvec{r} = \bvec{r}(u, v), (u, v) \in \Delta\]
+是一块正则曲面片。在曲面$\Sigma$各处有确定的法向量。向量
+\[\pm \frac{\bvec{r}_u \times \bvec{r}_v}{\norm{\bvec{r}_u \times \bvec{r}_v}}\]
+都是单位法向量。我们的可以指定其中的任何一个作为$\Sigma$的正方向。
+
+当参数$(u, v)$在$\Delta$上连续变化时，这指定的单位法向量在$\Sigma$上也连续变化，不会突然转到相反的方向上去。我们约定把曲面$\Sigma$正法线指向的一侧叫做$\Sigma$的正侧，相反的那一侧叫做负侧。凡是能明确地区分正、负两侧的曲面，叫做双侧曲面。正则曲面一定是双侧曲面，因此我们说它是可定向的。
+
+一旦一个曲面片的正向确定了，它的边界曲线也随之定了方向。规则是：当一个人站在正侧沿边界正向绕行时，曲面片的内部应在人的左手边，只有在曲面的定向雨它的边界曲线的定向符合这一规则时，称它们的定向是协调的。
+
+\begin{definition}
+    设区域$D \subset \realnum^3$，$\bvec{F}: D \to \realnum^3$是$D$上的连续向量场。设$\Sigma \subset D$是一张有面积且可定向的曲面片。$\bvec{n}(x, y, z)$是曲面的正向单位法向量。再定义有向面积微元
+    \[\dif \bvec{S} = \bvec{n} \dif S\]
+    那么称积分
+    \[\iint \limits_{\Sigma} \bvec{F}(x, y, z) \cdot \bvec{n}(x, y, z) \dif \sigma = \int \limits_\Sigma \bvec{F} \cdot \dif \bvec{\sigma}\]
+    为$\bvec{F}$在有向曲面$\Sigma$上的第二型曲面积分。
+\end{definition}
+
+第二型曲面积分还有其它的表达方式。设$\bvec{F} = (P, Q, R)$，正法向量
+\[\bvec{n} = (\cos \alpha, \cos \beta, \cos \gamma)\]
+其中$\alpha, \beta, \gamma$分别是$\bvec{n}$与$x$轴，$y$轴，$z$轴的正向的夹角。那么
+\[\iint \limits_{\Sigma} \bvec{F}(x, y, z) \cdot \bvec{n}(x, y, z) \dif \sigma = \int \limits_{\Sigma} (P\cos \alpha + Q\cos \beta + Z \cos \gamma) \dif \sigma\]
+再记
+\begin{align*}
+    \dif y \wedge \dif z = \cos \alpha \dif \sigma\\
+    \dif z \wedge \dif x = \cos \beta \dif \sigma\\
+    \dif x \wedge \dif y = \cos \gamma \dif \sigma
+\end{align*}
+那么上式可以改写为
+\[\iint \limits_\Sigma P \dif y \wedge \dif z + Q \dif z \wedge \dif x + R \dif x \wedge \dif y\]
+
+考察正则曲面$\Sigma$：
+\[\bvec{r} = \bvec{r}(u, v): \begin{cases}
+    x = x(u, v)\\
+    y = y(u, v)\\
+    z = z(u, v)
+\end{cases}, (u, v) \in \Delta\]
+这时，曲面$\Sigma$的单位法向量是
+\[\bvec{n} = \pm \frac{A\bvec{i} + B \bvec{j} + C \bvec{k}}{\sqrt{A^2 + B^2 + C^2}}\]
+选择正负号应使得$n$的方向与预先指定的正方向一致。我们已经有
+\[\dif \sigma = \sqrt{A^2 + B^2 + C^2} \dif u \dif v\]
+因此
+\[\dif \bvec{\sigma} = \pm \left(A\bvec{i} + B \bvec{j} + C \bvec{k}\right) \dif u \dif v\]
+于是
+\begin{align*}
+    \iint \limits_\Sigma \bvec{F} \cdot \dif \bvec{\sigma} & = \pm \iint \limits_\Delta \left(P\circ \bvec{r} A + Q\circ \bvec{r} B + R\circ \bvec{r} C\right)\dif u \dif v\\
+    & = \pm \iint \limits_\Delta \left(P(\bvec{r}(u, v)) \frac{\partial (y, z)}{\partial u, v} + Q(\bvec{r}(u, v)) \frac{\partial (z, x)}{\partial (u, v)} + R(\bvec{r}(u, v)) \frac{\partial (x, y)}{\partial (u, v)}\right) \dif u \dif v\\
+    & = \pm \iint \limits_\Delta \begin{vmatrix}
+        P \circ \bvec{r} & Q \circ \bvec{r} & R \circ \bvec{r}\\[1ex]
+        \dfrac{\partial x}{\partial u} & \dfrac{\partial y}{\partial u} & \dfrac{\partial z}{\partial u}\\[1em]
+        \dfrac{\partial x}{\partial v} & \dfrac{\partial y}{\partial v} & \dfrac{\partial z}{\partial v}\\[1ex]
+    \end{vmatrix}
+    \dif u \dif v\eqper
+\end{align*}
+
+如果曲面$\Sigma$有显示表达$z = f(x, y), (x, y) \in D$，那么
+\[\iint \limits_\Sigma \bvec{F} \cdot \dif \bvec{\sigma} = \pm \iint \limits_{D} \left(-P \pdv{f}{x} - Q \pdv{f}{y} + R\right) \dif x \dif y\eqper\]
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index 9e07e23..c26e968 100644
--- a/高等微积分.tex
+++ b/高等微积分.tex
@@ -106,4 +106,5 @@
     \include{15曲面的表示与逼近.tex}
     \include{16多重积分.tex}
     \include{17曲线积分.tex}
+    \include{18曲面积分.tex}
 \end{document}
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